Лекция
Привет, Вы узнаете о том , что такое 6. Аппараты и системы для воздействий рентгеновским и радиоизотопным излучениями., Разберем основные их виды и особенности использования. Еще будет много подробных примеров и описаний. Для того чтобы лучше понимать что такое 6. Аппараты и системы для воздействий рентгеновским и радиоизотопным излучениями. , настоятельно рекомендую прочитать все из категории Электронная лечебная аппаратура.
1-1. ГЕНЕРИРОВАНИЕ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ
Как уже указывалось, рентгеновские лучи возникают на аноде рентгеновской трубки при торможении электронов, движущихся от катода к аноду под действием ускоряющего поля. При торможении имеют место следующие процессы:
а) упругие столкновения с атомами и ионизация во внешних электронных слоях; при этих процессах имеет место постепенное преобразование кинетической энергии электрона в тепловую энергию;
б) ионизация в электронных слоях, близких к атомному ядру, которая приводит к появлению рентгеновского характеристического спектра, состоящего из отдельных спектральных линий;
в) резкое торможение электрона в поле ядра, в результате чего возникает непрерывный рентгеновский спектр торможения с резкдй границей со стороны малых длин волн.
Почти вся кинетическая энергия тормозящихся электронов превращается в тепловую энергию. Лишь незначительная доля — порядка десятых долей процента или нескольких процентов (в зависимости от напряжения) — превращается в энергию рентгеновского излучения. Поэтому в трубках должно предусматриваться охлаждение анода. Нагрев анода ограничивает допустимую мощность трубки.
Рентгеновское излучение характеризуется интенсивностью и жесткостью. Под интенсивностью понимается количество энергии излучения, падающее на единицу поверхности в единицу времени. Под жесткостью понимается относительная проникающая способность
лучей; чем лучи жестче, тем они обладают большей проникающей способностью. В случае однородного (т. е. с одной длиной волны) излучения жесткость может быть однозначно охарактеризована этой длиной волны; чем меньше длина волны (т. е. чем больше фотоны рентгеновского излучения), тем больше проникающая способность излучения. Оценка жесткости непрерывного рентгеновского спектра сложнее, о ней будет сказано дальше.
Специфические свойства характеристического спектра используются лишь при некоторых методах структурного анализа и при спектральном анализе. Характеристический спектр обладает значительно меньшей энергией, чем спектр торможения. Поэтому при использовании всего излучения можно в первом приближении считать, что действие рентгеновских лучей обусловливается лишь спектром торможения.
а) Спектр торможения. Все электроны у поверхности анода обладают одинаковыми кинетическими энергиями. Эту кинетическую энергию электрон приобретает, двигаясь в ускоряющем поле между катодом и анодом. Поэтому она равна:
(1-1)
где е — заряд электрона, равный 4,802 • 1010 эл. ст. единиц, a Ua~ анодное напряжение, т. е. напряжение между электродами трубки (начальной кинетической энергией, которой электрон обладает 'при выходе из катода, ввиду ее малости можно пренебречь). Однако фотоны рентгеновского спектра торможения будут обладать различными энергиями. Это можно объяснить тем, что: 1) электрон может испытать резкое торможение после того, как он потерял часть энергии на упругие столкновения; 2) при резком торможении электрон может частично сохранить свою кинетическую энергию. В итоге в излучении, генерируемом трубкой, будут фотоны со всевозможными энергиями вплоть до некоторой максимальной, характеризующей полный переход всей кинетической энергии, запасенной электроном в ускоряющем поле, в энергию рентгеновского излучения.
Связь между энергией фотона А и длиной волны А, дается формулой
где h — постоянная Планка, равная 6,62- 10~2 эрг-см, и с — скорость света, равная 3 • 1010 см/сек. Таким образом, фотону с максимальной энергией соответствует минимальная длина волны. Приравняв друг другу формулы (1-1) и (1-2), видим, что минимальная длина волны, как и максимальная энергия фотона, определяется анодным напряжением. Подставляя численные значения, получим формулу:
λмин =12,4/Uа
Если напряжение в этой формуле выражать в киловольтах, то длина волны
получается в ангстремах (А);
1 А = 10 8 см. Формулой (1-3) можно воспользоваться также для перехода от длины волны к энергии фотона, если последнюю измерять в килоэлектроно-вольтах (кэв). Эта единица энергии в применении к элементарным частицам получила широкое распространение.
Распределение энергии в спектре торможения показано на рис. 1-1. Здесь абсциссой является длина волны излучения, а ординатой — интенсивность излучения данной длины волны (так называемая плотность интенсивности в спектре) Jx. Кривые рис. 1-1 сняты при одном и том же анодном токе и различных анодных напряжениях. Из рис. 1-1 видно, что при повышении напряжения происходит сдвиг в сторону более коротких длин волн не только минимальной длины волны, но и максимума интенсивности, т. е. всего спектра в целом. В итоге повышение напряжения вызывает увеличение жесткости (проникающей способности) лучей торможения.
Площадь, ограниченная кривой Jλ = f(λ) и осью абсцисс, представляет собой общую интенсивность излучения:
+Так как эта площадь с увеличением анодного напряжения увеличивается, то следовательно, интенсивность излучения с повышением напряжения также возрастает. Увеличение интенсивности излучения при повышении напряжения и неизменном анодном токе (т. е. при неизменном количестве электронов, тормозящихся на аноде трубки в единицу времени) происходит за счет увеличения кинетической энергии каждого отдельного электрона. Наоборот, увеличение анодного тока при неизменном анодном напряжении увеличивает число электронов, тормозящихся на аноде, оставляя кинетическую энергию отдельного электрона неизменной. Естественно, что жесткость излучения при этом не меняется, интенсивность же возрастает пропорционально числу электронов, т. е. пропорционально анодному току.
Рентгеновское излучение - это вид электромагнитных колебаний, возникающих при резком торможении ускоренных
электронов в момент их столкновения с атомами вещества анода рентгеновской трубки либо при перестройке электронных
оболочек атомов.
По своей физической сущности рентгеновские лучи ничем не отличаются от других видов электромагнитных колебаний
(лучи видимого света, инфракрасные, ультрафиолетовые лучи, радиоволны и. р.). Различие состоит лишь в длине волны.
Место, которое занимают рентгеновские лучи среди других электромагнитных излучений, показано в табл 1.
Рентгеновское излучение генерируется в рентгеновской трубке, которая представляет собой устройство, состоящее из
стеклянного баллона и двух металлических электродов катода и анода (антикатода). Внутри баллона создается
высокое ра зрежение воздуха. Катод подключен к отрицательному, а анод к положительному полюсу источника высокого
напряжения.
Длина волн различных видов электромагнитных излучений
Табл. 1
Вид излучения |
Длина волн |
Космические лучи Гамма лучи радиактивных элементов Рентгеновские лучи Ультрафиолетовые лучи Лучи видимого света Инфракрасные лучи Радиоволны
|
5*10-5 – 1*10-3 1*103 – 3*10-3 3*10-3 – 1,5 1.5 – 100 400 – 700 400 – 0,15 см
0,15 см – 30 км |
На нить накала катода подается напряжение около 10 В. При протекании тока в цепи накала катод начинает испускать свободные
электроны ( электронная эмиссия), которые образуют вокруг него электронное облако (рис. 1,а). Под воздействием высокого
напряжения между анодом и катодом электроны устремляются к положительно заряженному аноду. В трубке имеется также
фокусирующее устройство, которое направляет поток электронов в одну точку – фокусное пятно анода. При столкновении
электронов с анодом в результате резкого торможения происходит превращение кинетической энергии электронов в тепловую
энергию и энергию рентгеновского излучения (рис. 1,б).
В связи с тем, что образование рентгеновских лучей в рассмотренном варианте связано с торможением потока электронов,
данный вид излучения называют тормозным.
Интенсивность рентгеновского излучения пропорциональна силе тока квадрату напряжения на трубке и атомному номеру
вещества анода. Она м.б. рассчитана по формуле
Ф=К*Z*V2*I,
Где Ф- интенсивность рентгеновского излучения, V- напряжение, I- сила тока в рентгеновской трубке, Z- атомный номер
элемента вещества анода, К- коэффициент пропорциональности (К=10-9*В).
Величина тока через трубку (в мА) зависит от количества свободных электронов, источником которых служит нить накала
катода. Меняя напряжение в цепи накала трубки можно легко регулировать интенсивность рентгеновского излучения.
а - электронная эмиссия , б - генерирование рентгеновского излучения.
Так, если увеличить ток через трубку с 2 до 4 мV, то интенсивность рентгеновского излучения увеличится в 2 раза. Если же
увеличить вдвое напряжение на трубке, то интенсивность излучения возрастет в 4 раза. Однако при этом изменится не только
количество, но и качество рентгеновских лучей, которое характеризуется энергией излучения.
Энергию выражают в джоулях, но в электротехнике принята и другая единица – электронвольт (эВ). Электронвольт- энергия.
Которую приобретает электрон в электрическом поле с разницей потенциала в 1 В. Это очень небольшая величина. Она
соответствует энергии в 1,6*10-19 джоуля. Поэтому пользуются кратными единицами – килоэлектронвольт (кэВ= 103 эВ)
С увеличением высокого напряжения ( разности потенциалов на электродах трубки) возрастает энергия излучения и
уменьшается длина волн рентгеновских лучей. Коротковолновое излучение принято называть «жестким». Оно обладает
большей проникающей способностью, чем длинноволновое – «мягкое».
Помимо тормозного рентгеновского излучения известно так называемое Характеристическое излучение. Оно образуется
вследствие того, что ускоренные электроны проникают в глубь атомов и выбивают электроны из внутренних оболочек.
Освободившееся места занимают электроны верхних уровней. При этом атом испускает фотоны характеристического
рентгеновского излучения , названного так в связи с тем, что оно характеризует вещество анода рентгеновской трубки.
В отличие от тормозного излучения, имеющего непрерывный спектр, характеристические рентгеновские лучи имеют спектр
линейчатый (дискретный), типичный для атомов каждого химического вещества.
1) Применение рентгеновского излучения в медицине для диагностики и лечения основано на его способности:
проникать через различные вещества, в том числе через органы и ткани человеческого тела, не пропускающие лучи видимого
света;
вызывать флюоресцентное свечение некоторых химических соединений активированные сульфиды цинка и кадмия, кристаллы
вольфромата кальция). На этом свойстве основано рентгеновское просвечивание, а так же использование усиливающих дюранов
при рентгенографии.
2) Оказывать фотохимическое воздействие разлагать соединения серебра с галогенами и вызывать починнение фотографических
свойств ( в том числе рентгенографической пленки). Это свойство лежит в основе получения рентгеновских снимков;
4) вызывает физиологические и патологические (в зависимости от доли изменения в облученных органах и тканях
(оказывать биологическое действие). На этом свойстве основано использование рентгеновского излучения для лечения
опухолевых и некоторых неопухолевых заболеваний. Однако при недостаточно контролируемом облучении в больших дозах
возможно развитие острой или хронической лучевой болезни либо лучевых поражений;
5) передавать энергию излучения атомам и молекулам окружающей среды, вызывая их возбуждение, а также распад на
положительные и отрицательные ионы - ионизационное действие. При определенных условиях между ионизационным
эффектом и длиной облучения существует прямая зависимость. Это позволяет, оценивая с помощью специальных
приборов (дозиметров) степень ионизации воздуха, определить количество и качество рентгеновских лучей,
применяемых для диагностики и терапии.
При взаимодействии рентгеновских лучей с веществом происходит поглощение энергии фотонов (фотон —частица
электромагнитного излучения, вызывающая ионизацию и возбуждение атомов и молекул. Механизм взаимодействия
рентгеновских лучей с веществом зависит главным образом от их энергии. Различают три основных вида передачи энергии
+электромагнитных излучений веществу: фотоэлектрический эффект Комптона и образование пар (рис. 2):
а — электрический эффект; б— эффект Комптона; в — образование пар.
При фотоэлектрическом эффекте энергия падающего кванта полностью расходуется на выбивание орбитального электрона
встречного атома и придание ему кинетической энергии. В результате атом, потерявший электрон, превращается в
положительный ион. Выбитый же электрон (фото-электрон в процессе движения, в свою очередь, выбивает ионизацию
других атомов. Если энергия фотона недостаточна для ионизации, взаимодействие по типу фотоэффекта может сопровождаться
возбуждением атомов без вылета электронов. В иных случаях помещение электронов с внешних слоев на внутренние оболочки
атома заканчивается испусканием кванта характеристического излучения. Фотоэффект наблюдаете при относительно низких
энергиях излучения (10-50 кэВ);
Комптоновское рассеивание (эффект Комптона) возникает при более высоких уровнях энергии излучения ( 100—200 эВ
и выше). Этот вид взаимодействия излучения с веществом отличается от фотоэффекта тем, что выбитому электрону
передается не вся энергия падающего кванта, а лишь часть ее. Выбитый электрон, получивший название комптоновского, и
электрона отдачи, обладая достаточной энергией, принимает участие во вторичных процессах ионизации. С другой стороны,
падающий квант, потерявший часть энергии при выбивании электрона и сообщении ему движения,
тем не менее, может сохранить запас энергии, необходимый для новых актов ионизации.
Образования пар наблюдается при взаимодействии и излучений высоких энергий (выше 1,02 МэВ) с ядрами
тяжелых атомов. При этом образуется пара: электрон и протон.
РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗОБРАЖЕНИЕ
ОБРАЗОВАНИЕ и ОСНОВНЫЕ СВОЙСТВА РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗОБРАЖЕНИЯ
Рентгеновское изображение формируется на рентгенографической пленке, экране рентгеновского аппарата, выходном экране электронно-оптического преобразователя либо на экране рентгеннотелевизионного устройства и, по существу, представляет собой сложное сочетание множества теней, отличающихся друг от друга величиной, формой, структурой и оптической плотностью. Анализируя эту картину, рентгенолог должен сделать заключение о нормальном состоянии исследуемых им органов либо о наличии в них тех или иных патологических изменений. Для правильного решения этой задачи необходимо, чтобы врач-рентгенолог и рентгенолаборант были знакомы с особенностями рентгеновского изображения и могли правильно оценить роль различных факторов, оказывающих влияние на его информативность.
Как же образуется рентгеновское изображение?
Прежде следует подчеркнуть, что рентгеновское изображение существенно отличается от фотографического, а также обычного оптического изображения, создаваемого видимым светом. Так, электромагнитные волны видимого света, испущенные какими-то телам или отраженные от них, попадая в глаз, вызывают зрительные ощущения, которые создают изображение внешнего вида предмета. Точно так же фотографический снимок отображает лишь внешний вид фотографируемого объекта, причем обычно в уменьшенном масштабе. Рентгеновское изображение, наоборот, воспроизводит внутреннюю структуру исследуемого тела. Получение его связано с неравномерным поглощением излучения различными тканями.
Как известно поглощение, рентгеновских лучей, помимо ах энергии, определяется атомным составом, плотностью и толщиной объекта.. Чем тяжелее входящие в ткани химические элементы, больше их плотность и толщина слоя, тем интенсивнее поглощается рентгеновское излучение. И, наоборот, ткани, состоящие из элементов с низким атомным номером, обычно имеют небольшую плотность и в меньшей степени поглощают ; рентгеновские лучи. В табл. 2 приведены данные о плотности различных тканей и сред, входящих в состав тела человека.
Табл. 2
Плотность (г/см3) различных тканей и сред, входящих в состав тела человека.
Ткани и вещества |
Плотность |
Воздух Жир Вода Мышцы Хрящи Кости |
|
Как видно из этой таблицы человеческое тело состоит из веществ, имеющих различную плотность.
Установлено, что если относительный коэффициент поглощения рентгеновского излучения средней жесткости водой принять за 1,0 то для воздуха он составит 0,01; для жирной ткани – 0,5; углекислого кальция – 15,0; фосфориокислого кальция – 22,0.
Другими словами, в наибольшей степени рентгеновские лучи поглощаются костями, и значительно меньшей степени— мягкими тканями ( особенно жировой) и меньше всего тканями, содержащими воздух.
Неравномерное поглощение рентгеновского излучения в тканях исследуемой анатомической области обуславливает формирование в пространстве за объектом измененного или неоднородного пучка рентгеновских лучей (выходной дозы или дозы за объектом). По существу этот пучок содержит в себе невидимые глазом изображения ( изображения в пучке). Воздействуя на флюоресцирующий экран или рентгенографическую пленку, он создает привычное рентгеновское изображение.
Таким образом, очевидно, что в основе образования рентгеновского изображения лежит неодинаковое поглощение рентгеновских лучей в исследуемых органах и тканях. Это так называемый аосорбционный закон рентгеновской дифференциации. Сущность его заключается в том, что любой объект (любая анатомическая структура) на снимке или просвечивающем экране может обусловить появление сдельной тени только в том случае, если будет отличаться от окружающих его объектов (анатомических структур) по атомному составу, плотности и толщине.
В зависимости от соотношения темных и светлых участков рентгеновское изображение может быть позитивным и негативным. Позитивное изображение образуется при рентгеноскопии. На просвечивающем экране наиболее светлыми ( яркими) являются участки, соответствующие анатомическим структурам, «прозрачным»( имеющим большую плотность и толщину) для рентгеновского излучения. К таким структурам прежде всего относятся воздушная легочная ткань, придаточные пазухи носа, кишечник. Содержащий газ, а также мягкие ткани, особенно жировая. Наоборот, анатомические структуры, интенсивно поглощающие рентгеновское излучение (кости, различного рода обызвествления. Массивные образования и др.), создают на экране затемнения. Так, при просвечивании грудной клетки на фоне прозрачной (светлой) воздушнюй легочной ткани отчетливо определяются затемнения, обусловленные тканями ребер, корней легких, сердца и крупных сосудов.
На рентгенограммах соотношение затемнений и просветлений носит обратный характер: светлые участки соответствуют анатомическим структурам, максимально поглощающим излучение, темные — более прозрачным участкам исследуемого объекта. Такое изображение является негативным. Во избежание путаницы при описании снимков исходят из соотношений, характерных для рентгеноскопии. Поэтому светлые участки на негативных снимках принято называть «затемнениями», а темные «просветлениями».
Рентгеновское изображение создает пучок рентгеновских лучей, прошедших через исследуемый объект. На своем пути каждый луч естественно пересекает множество точек, каждая из которых в той или иной степени (в зависимости от атомного состава, плотности и толщины) поглощает его энергию. При этом суммарное ослабление не зависит от пространственного расположения отдельных поглощающих излучение точек. Эта закономерность видна из рис. 3. Несмотря на различное расположение в исследуемом объеме тканей, все точки вызвавшие в сумме одинаковое ослабление пучка рентгеновского излучения при исследовании в одной проекции, отображаются на плоскости в виде теней одинаковой интенсивности.
Этот пример свидетельствует о том, что рентгеновское изображение является плоскостным и суммационным.
Плоскостной и суммационный характер рентгеновского изображения может обусловить не только суммацию, но и как бы вычитание (субтракцию) теней. Об этом говорит сайт https://intellect.icu . Действительно, если на пути рентгеновских лучей имеются участки уплотнения и участки разрежения, то повышенное их поглощение в первом случае компенсируется пониженным во втором (рис 4).
Поэтому при исследовании в одной проекции не всегда отличить истинное уплотнение или разрежение в том или ином органе от суммации или, наоборот, субтракции теней, расположенных по ходу пучка рентгеновского излучения.
3. Схема формирования на снимке идентичного суммарного отображения нескольких точек при различном пространственном их расположении в исследуемом объекте (по В. И. Феоктистову)
4. Схематическое изображение эффекта суммации (а) и субтракции (б) при съемке в одной проекции.
5 6
5. Схема формирования суммационного (а) и раздельного (б) изображений двух теней при съемке в двух взаимно перпендикулярных проекциях.
6. Схематическое изображение зависимости между расстоянием фокус трубки — объект и проекционным увеличением рентгеновского изображения одного, и того же объекта. С увеличением расстояния фокус трубки — объект (F и F1) проекционное увеличение рентгеновского изображения (АБ и А1 Б1) уменьшается.
Отсюда вытекает очень важное правило рентгенологического исследования: для получения дифференцированного изображения всех анатомических структур, исследуемой области нужно стремиться делать снимки как минимум в двух (лучше и трех) взаимно перпендикулярных проекциях прямой, боковой и осевой (аксиальной) или вращать больного при просвечивании (рис. 5).
7. Схематическое изображение зависимости между расстоянием объект— приемник изображения и проекционным увеличением рентгеновского изображения одного и того же объекта. С увеличением расстояния объект — приемник изображения (X и X1) проекционное увеличение рентгеновского изображения (АБ и А1 Б1) возрастает.
Как уже говорилось рентгеновское и лучение распространяется от места своего образования (фокуса анода) в виде расходящегося пучка (конуса), что приводит к увеличению рентгеновского изображения. Степень проекционного увеличения зависит от пространственных взаимоотношений между рентгеновской трубкой, исследуемым объектом и приемником изображения (рентгенографическая пленка, экран, селеновая пластинка и др.). Эта зависимость выражается в следующем: чем меньше расстояние от фокуса трубки до исследуемого объема и чем больше расстояние от объекта до приемника изображения, тем значительнее выражено увеличение рентгеновского изображения. Наоборот, с увеличением фокусного расстояния размеры рентгеновского изображения приближаются к истинным (рис 6,7).
Следовательно, в тех случаях, когда необходимо, чтобы размеры рентгеновского изображения были близкими к истинным, следует максимально приблизить исследуемый объект к кассете или просвечивающему экрану и удалить трубку на максимально возможное расстояние. При выполнении последнего условия необходимо учитывать мощность рентгеновского аппарата, так как интенсивность излучения меняется обратно пропорционально квадрату расстояния. Обычно в практической работе фокусное расстояние увеличивают максимум до 2-2,5 см (телерентгенография). В этих условиях проекционное увеличение рентгеновского изображения бывает минимальным. Например, увеличение поперечного размера сердца при съемке в прямой передней проекции составляет всего 1,0- 1,5 мм.
Несмотря на то, что рентгеновское изображение в принципе всегда является увеличенным, при определенных условиях наблюдается проекционное уменьшение исследуемого объекта. Обычно такое уменьшение касается изображения плоскостных образований либо структур, имеющих линейную,
а б
8. Схема особенностей рентгеновского изображения участка кровеносного сосуда (а) и бронха (б) в зависимости от расположения их главной оси по отношению к центральному пучку рентгеновского излучения и к приемнику изображения (по Л. Д.Линденбрате).
продолговатую форму (бронхи, сосуды), если их главная ось не параллельна плоскости приемника изображения и не перпендикулярна центральному пучку рентгеновского излучения. Тени бронхов, а также сосудов или каких-либо других объектов продолговатой формы имеют максимальные размеры в тех случаях, когда их главная ось параллельна кассете и перпендикулярна к направлению центрального луча. По мере же приближения или увеличения угла, образуемого центральным лучом и длинником исследуемого объекта, размеры тени последнего постепенно уменьшаются. В ортоградной проекции (по ходу центрального луча) заполненный кровью сосуд, как и любое линейное образование, отображается в виде точечной гомогенной тени, бронх же имеет вид кольца (рис. 8) Сочетание таких теней обычно определяется на снимках или на экране рентгеновского аппарата при просвечивании легких. В отличие от теней других анатомических структур (уплотненные лимфатические узлы, плотные очаговые тени) при поворотах они приобретают линейный характер.
Аналогичным образом происходит формирование рентгеновского изображения плоскостных образований (в частности, при междолевых плевритах). Максимальные размеры тень плоскостного образования имеет в тех случаях, когда центральный луч направлен перпендикулярно к исследуемой плоскости и пленке. Если же центральный луч скользит вдоль плоскостного образования (ортоградная проекция), то оно отображается на снимке или экране в виде интенсивной линейной тени. Во всех рассмотренных примерах центральный пучок рентгеновского излучения проходит через центр исследуемого объекта и направлен в центр пленки (экрана) под углом к ее поверхности. К этому обычно стремятся в рентгенодиагностике. Однако в практической работе исследуемый объект нередко находится на некотором удалении от центрального луча либо кассета с пленкой или экран расположены к нему не под прямым углом (косая проекция).В таких случаях вследствие неравномерного увеличения отдельных сегментов объекта происходит деформация его изображения.
Так. тела, имеющие шаровидную форму, вытягиваются преимущественно в одном направлении и приобретают форму овала. (рис. 9). С подобными искажениями чаще всего приходиться сталкиваться при исследовании некоторых суставов (головки бедренной и плечевой костей), а также при выполнении внутриротовых снимков зубов
С целью преодоления проекционных искажений в каждом конкретном случае стремятся добиться оптимальных пространственных взаимоотношений между исследуемым объектом, приемником изображения и центральным лучом. Для этого объект устанавливают параллельно пленке (экрану) и через его центральный отдел перпендикулярно к пленке направляют центральный луч. Если по тем или иным причинам (вынужденное положение больного, особенность строения анатомической области) не представляется возможным придать объекту необходимое положение, то нормальные условия съемки достигаются путем соответствующего изменения расположения фокуса трубки и кассеты (рис. 10).
Перспектива рентгеновского изображения (изображение трехмерных предметов на плоскости) существенно отличается от привычного для нашего глаза изображения предметов. Как известно, при обычном зрительном восприятии рельефность и изображения объекта достигается главным образом благодаря тому, что отдаленные предметы имеют меньшие размеры, чем более близкие к нам, и частично иди полностью закрываются ими. Кроме того, восприятию объемности способствует наличие при боковом освещении светотеней (более темных и светлых участков).
На рентгенограмме или просвечивающем экране детали изображения, отстоящие дальше от приемника изображения,
всегда имеют большие размеры и менее четкие контуры, чем структуры, прилегающие к нему. Так, на прямом переднем снимке грудной клетки изображение задних отделов ребер имеет большие размеры и менее четкие контуры, чем передних.
9. Схема различных вариантов искажения рентгеновского изображения шара при съемке косым пучком рентгеновского излучения (а) и при косом по отношению к центральному пучку рентгеновского излучения расположении приемника изображения (б),
10. Схема получения правильного изображения объектов шаровидной (а) и продолговатой (б) формы при исследовании в косой проекции. Положение приемника изображения именно таким образом, что центральный пучок рентгеновского излучения проходил через центр объекта, перпендикулярно приемнику изображения. При этом продольная ось объекта продолговатой формы располагается параллельно плоскости приемника изображения
Кроме того, на рентгенограмме задние участки исследуемого объекта не заслоняются передними и интенсивность их отображения зависит о степени поглощения рентгеновского излучения. Наконец, в силу вышесказанного градация интенсивности теней на рентгенограммах не имеет ничего общего с распределением светотеней при зрительном восприятии предметов. Поэтому в процессе изучения рентгенологического изображения представление об объемности может
продолжение следует...
Часть 1 6. Аппараты и системы для воздействий рентгеновским и радиоизотопным излучениями.
Часть 2 Биологические основы лучевой терапии - 6. Аппараты и системы для
Часть 3 Действие облучения на злокачественную опухоль - 6. Аппараты и системы
Комментарии
Оставить комментарий
Электронная лечебная аппаратура
Термины: Электронная лечебная аппаратура